一、杨氏双缝实验

在这实验中，由光源S发出的光的波阵面同时到达 $S_{1}$ 和 $S_{2}$ ，通过 $S_{1}$ 和 $S_{2}$ 将发生衍射现象， $S_{1}$ 和 $S_{2}$ 就成为两个新的波源，这两个新波源发出的光满足相干光的条件.由于相干波源 $S_{1}$ 和 $S_{2}$ 是从 $S$ 发出的波阵面上取出的两部分，所以把这种获得相干光的方法称为分波阵面法.

二、干涉明暗条纹的位置

光程差：

$\delta =r_{2}-r_{1}\approx d sin\theta \approx dtan\theta =\frac{xd}{D}$

(屏幕上一点到对称中心的距离为x，对称中心到屏幕的垂直距离为D，相干光源之间的距离为d）

(1)此点为明纹条件（相干加强）

$\delta =\frac{xd}{D}=\pm k\lambda$

即各级明纹中心离O点的距离为：

$x=\pm k\frac{D\lambda }{d},k=0,1,2,...$

(2)此点为暗纹条件（相干抵消）

$\delta =\frac{xd}{D}=\pm (2k+1)\frac{\lambda}{2}$

即各级暗纹中心离O点的距离为：

$x=\pm (2k+1)\frac{D\lambda }{2d},k=0,1,2,...$

两相邻明纹或暗纹间距:

$\Delta x=\frac{D\lambda }{d}$

所以干涉条纹都是等距离分布的

三、干涉条纹的强度分布

两光波相干叠加后的强度为：

$I=4I_{0}cos^{2}\frac{\Delta \phi }{2}$

$\Delta \phi =\frac{2\pi \delta }{\lambda }=\frac{2\pi d}{\lambda }sin\theta$

（ $I_{0}$ 为每个波分别照射时的光强）

由此可知，在两光波相位差为 $\Delta \phi =2k\pi$ ，即波程差 $\delta =\pm k\lambda ,(k=0,1,2,...)$ 处，光强 $I=4I_{0}$ 是出现光强最大的位置.而对应于相位差 $\Delta \phi =(2k+1)\pi$ ，即波程差 $\delta =\pm (k+\frac{1}{2})\lambda,(k=0,1,2,...)$ 处，光强 $I=0$ ,是光强最小的位置.

四、劳埃德镜实验

MN为一块平玻璃板，用作反射镜， $S_{1}$ 是一狭缝光源，从光源发出的光波，一部分掠射(即入射角接近90°) 到玻璃平板上，经玻璃表面反射到达屏上；另一部分直接射到屏上.这两部分光也是相干光，它们同样是用分波阵面得到的。反射光可看成是由虚光源 $S_{2}$ 发出的。 $S_{1}$ 和 $S_{2}$ 构成一对相干光源，对干涉条纹的分析与杨氏实验也相同。

在劳埃德镜实验中，如果把屏幕移近到和镜面边缘N相接触，这时从 $S_{1}$ 和 $S_{2}$ 发出的光到达接触处的路程相等，应该出现明纹，但实验结果却是暗纹,其他的条纹也有相应的变化。

由镜面反射出来的光和直接射到屏上的光在N处的相位相反，即相位差为 $\pi$ .由于直射光的相位不会变化，所以只能认为光从空气射向玻璃平板发生反射时，反射光的相位跃变了 $\pi$ .

光从光疏介质射到光密介质界面反射时，在掠射(入射角 $i\approx 90^{o}$ ) 或正入射( $i\approx 0$ ) 的情况下，反射光的相位较之入射光的相位有 $\pi$ 的突变，这一变化导致了反射光的波程在反射过程中附加了半个波长，故常称为 “ '半波损失”。

在掠射情况下，无论是从光密到光疏还是从光疏到光密，都有半波损失。

反射情况下，从光密到光疏介质，无半波损失。

任何情况下，透射光无半波损失。

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(屏幕上一点到对称中心的距离为x，对称中心到屏幕的垂直距离为D，相干光源之间的距离为d）

(1)此点为明纹条件（相干加强）

$\delta =\frac{xd}{D}=\pm k\lambda$

即各级明纹中心离O点的距离为：

$x=\pm k\frac{D\lambda }{d},k=0,1,2,...$

(2)此点为暗纹条件（相干抵消）

$\delta =\frac{xd}{D}=\pm (2k+1)\frac{\lambda}{2}$

即各级暗纹中心离O点的距离为：

$x=\pm (2k+1)\frac{D\lambda }{2d},k=0,1,2,...$

两相邻明纹或暗纹间距:

$\Delta x=\frac{D\lambda }{d}$

所以干涉条纹都是等距离分布的

三、干涉条纹的强度分布

四、劳埃德镜实验

在掠射情况下，无论是从光密到光疏还是从光疏到光密，都有半波损失。

反射情况下，从光密到光疏介质，无半波损失。

任何情况下，透射光无半波损失。

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即各级明纹中心离O点的距离为：

(2)此点为暗纹条件（相干抵消）

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两相邻明纹或暗纹间距:

所以干涉条纹都是等距离分布的

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在掠射情况下，无论是从光密到光疏还是从光疏到光密，都有半波损失。

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