半导体器件物理【7】固体量子 —— 统计力学
前言
概念性的问题,什么是麦克斯韦-玻尔兹曼分布?麦克斯韦-玻尔兹曼分布与玻色-爱因斯坦分布区别是什么?什么是费米分布?
这一篇只是简单罗列几个概念,反正这些概念前前后后会反复被提到!
目录
- 前言
- 统计力学
- 麦克斯韦-玻尔兹曼分布函数
- 玻色-爱因斯坦分布函数
- 费米-狄拉克分布函数
- 费米分布函数
- 玻尔兹曼分布函数
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统计力学
一定温度下,半导体内大量电子做无规律热运动。单从一个电子来看,它所具有的能量时大时小,经常变化。
从大量电子的整体来看,在热平衡状态下,电子按能量大小具有一定的统计分布规律,即电子在不同能量的量子态上统计分布是几率是一定的
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粒子在有效能态 中分布有三个法则,麦克斯韦-玻尔兹曼分布函数,玻色-爱因斯坦分布函数,费米-狄拉克分布函数
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麦克斯韦-玻尔兹曼分布函数
认为分布中的粒子可以被一一区分,对每个能态所能容纳的粒子数没有限制
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玻色-爱因斯坦分布函数
认为分布中的粒子不可区分,单个能态容纳的粒子数没有限制
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费米-狄拉克分布函数
认为分布中的粒子不可区分,每个量子态只允许粒子
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费米分布函数
能量E的一个量子态被一个电子占据的几率为
fF(E)=11+exp(E−EfkT)f_F(E)=\frac{1}{1 + exp( \frac{E - E_f}{kT} )}fF(E)=1+exp(kTE−Ef)1
能量E的一个量子态不被电子占据的概率为
1−fF(E)=11+exp(Ef−EkT)1 - f_F(E)=\frac{1}{1 + exp( \frac{E_f - E}{kT} )}1−fF(E)=1+exp(kTEf−E)1
能量比EFE_FEF高5kT的量子态被电子占据的几率为0.7%0.7\%0.7%
能量被EFE_FEF低5kT的量子态被电子占据的几率为99.3%99.3\%99.3%
图是不同温度下费米概率密度与能量的关系
如果温度不是高,那么EF+5kTE_F + 5kTEF+5kT的范围就很小,这样费米能级EFE_FEF就称为量子态是否被电子占据的分界线!!!
能量高于费米能级的量子态基本是空的
能量低于费米能级的量子态基本是满的
能量等于费米能级的量子态被电子占据的概率是50%50\%50%
- 费米能级标志了电子填充能级的水平
- 半导体中常见的费米能级EFE_FEF在禁带中。满足Ec−EF>>kTE_c - E_F >> kTEc−EF>>kT或EF−Ev>>kTE_F - E_v >> kTEF−Ev>>kT
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玻尔兹曼分布函数
当E−EF>>kTE-E_F >> kTE−EF>>kT 费米分布函数中的1可以忽略,即此时粒子稀少,费米分布和玻尔兹曼分布,两者的统计结果一致。粒子稀少到不受泡利不相容原理限制。
电子的玻尔兹曼分布函数为
fB(E)≈exp(−E−EfkT)=Aexp(−EkT)f_B(E) \thickapprox exp(-\frac{E-E_f}{kT})=Aexp( - \frac{E}{kT})fB(E)≈exp(−kTE−Ef)=Aexp(−kTE)
空穴的玻尔兹曼分布为
1−fB(E)≈Bexp(EkT)1-f_B(E) \thickapprox Bexp(\frac{E}{kT})1−fB(E)≈Bexp(kTE)
- 对导带或价带中所有量子态来说,电子或空穴都能用玻尔兹曼统计分布描述
- 由于分布几率随能量呈指数衰减,因此导带绝大部分电子分布在导带底附近,价带绝大部分空穴分布在价带顶附近——起作用的载流子都在能带极值附近
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