人工智能教程 - 数学基础课程1.2 - 数学分析(二)6-7. 速度,加速度和开普勒第二定律
速度,加速度和开普勒第二定律
F(t)=<t-sint,1-cost)
v → = d r → d t = < d x d t , d y d t , d z d t > \overrightarrow{v}=\frac{d\overrightarrow{r}}{dt}=<\frac{dx}{dt},\frac{dy}{dt},\frac{dz}{dt}> v =dtdr =<dtdx,dtdy,dtdz>(速度矢量 velocity vector)
摆钟的例子 Example for cycloid
v → \overrightarrow{v} v =<1-cost, sint>
- Speed 标量(scalar)
∣ v → ∣ |\overrightarrow{v}| ∣v ∣ magnitude of vector
∣ v → ∣ = ( 1 − c o s t ) 2 + s i n 2 t |\overrightarrow{v}|=\sqrt{(1-cost)^2+sin^2t} ∣v ∣=(1−cost)2+sin2t
= 2 − 2 c o s t =\sqrt{2-2cost} =2−2cost - 加速度(Acceleration) a vector!
a → = d v → d t \overrightarrow{a}=\frac{d\overrightarrow{v}}{dt} a =dtdv
e.g. cycloid : a → = < s i n t , c o s t > \overrightarrow{a}=<sint,cost> a =<sint,cost> - 弧长(arc length)
s 表示沿着轨迹所走的路程(distance traveled along the trajectory)
s versus t?
∣ d s d t ∣ |\frac{ds}{dt}| ∣dtds∣=speed= ∣ v → ∣ |\overrightarrow{v}| ∣v ∣
Example:length of an arch of cycloid is ∫ 0 2 π 2 − 2 c o s t d t \int_{0}^{2\pi}\sqrt{2-2cost}dt ∫02π2−2cost dt - 轨道的单位矢量(unit vector to the trajectory)
T ^ = v → ∣ v → ∣ \hat{T}=\frac{\overrightarrow{v}}{|\overrightarrow{v}|} T^=∣v ∣v
联系之前: v → = d r → d t = d r → d s . d s d t = T ^ . d s d t \overrightarrow{v}=\frac{d\overrightarrow{r}}{dt}=\frac{d\overrightarrow{r}}{ds} .\frac{ds}{dt}=\hat{T}.\frac{ds}{dt} v =dtdr =dsdr .dtds=T^.dtds
速度矢量(velocity) has { d i r e c t i o n ; t a n g e n t t o t r a j T ^ l e n g t h ; s p e e d ; d s d t \left\{\begin{matrix} direction \ ;tangent \ to \ traj \hat{T}\\ length; \ speed; \ \frac{ds}{dt} \end{matrix}\right. {direction ;tangent to trajT^length; speed; dtds
In time Δ t \Delta t Δt:
Δ s Δ t ≈ s p e e d \frac{\Delta s}{\Delta t} \approx speed ΔtΔs≈speed
Δ r → Δ t ≈ T ^ . Δ s Δ t \frac{\Delta \overrightarrow{r}}{\Delta t} \approx \hat{T}.\frac{\Delta s}{\Delta t} ΔtΔr ≈T^.ΔtΔs
Limit as Δ t → 0 \Delta t \rightarrow0 Δt→0 gives
d r → d t = T ^ . d s d t \frac{d \overrightarrow{r}}{dt} = \hat{T}.\frac{d s}{d t} dtdr =T^.dtds - 开普勒第二定律(Kepler’s second law 1609)
—每一个行星的运动都把持在同一平面内
(Motion of planets is in the plane)
—太阳和行星的连接以相同速率扫过的面积相等
(the area is swept out by the line from Sun to planet at a constant rate)
— area ≈ 1 2 ∣ v → × Δ r → ∣ \approx \frac{1}{2}|\overrightarrow{v} \times \Delta \overrightarrow{r}| ≈21∣v ×Δr ∣
swept in time Δ t \Delta t Δt(small)
Δ r → = v → . Δ t \Delta \overrightarrow{r}=\overrightarrow{v}.\Delta t Δr =v .Δt
area ≈ 1 2 ∣ v → × r → ∣ . Δ t \approx \frac{1}{2}|\overrightarrow{v} \times \overrightarrow{r}|.\Delta t ≈21∣v ×r ∣.Δt
law says : ∣ v → × r → ∣ |\overrightarrow{v} \times \overrightarrow{r}| ∣v ×r ∣ is a constant
—Plane of motion contains r → a n d v → \overrightarrow{r} and \overrightarrow{v} r andv
directions of r → × v → \overrightarrow{r} \times \overrightarrow{v} r ×v = normal to the plane of motion
⇔ ∣ r → × v → ∣ \Leftrightarrow |\overrightarrow{r} \times \overrightarrow{v}| ⇔∣r ×v ∣ = constant vector
⇔ d d t ( r → × v → ) = 0 \Leftrightarrow\frac{d}{dt}(\overrightarrow{r} \times \overrightarrow{v})=0 ⇔dtd(r ×v )=0
Product Rule OK
for d d t ( a → × b → ) , d d t ( a → . b → ) \frac{d}{dt}(\overrightarrow{a} \times \overrightarrow{b}),\frac{d}{dt}(\overrightarrow{a} . \overrightarrow{b}) dtd(a ×b ),dtd(a .b )
⇔ d r → d t × v → + r − 1 d v → d t = 0 \Leftrightarrow\frac{d\overrightarrow{r} }{dt}\times \overrightarrow{v}+r^{-1}\frac{d\overrightarrow{v}}{dt}=0 ⇔dtdr ×v +r−1dtdv =0
⇔ v → × v → + r − 1 × a → = 0 \Leftrightarrow\overrightarrow{v} \times \overrightarrow{v}+r^{-1} \times \overrightarrow{a}=0 ⇔v ×v +r−1×a =0
⇔ r → × a → = 0 \Leftrightarrow\overrightarrow{r} \times\overrightarrow{a} =0 ⇔r ×a =0
⇔ r → / / a → \Leftrightarrow\overrightarrow{r} // \overrightarrow{a} ⇔r //a
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